论文链接：https://arxiv.org/pdf/2010.07492.pdf

解决什么问题？有什么贡献

首先对辐射场中的形状与辐射量之间的歧义性进行了分析，并且分析得到说那为什么NeRF可以避免这种歧义性。
第二，将原始的NeRF扩展到一个大尺度无边界的场景中。在这一点中，主要是通过将场景划分为前景与背景来实现的。

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shape与radiance之间是有可能存在歧义性的

在一系列训练图像中，优化一个5D函数，在不加任何正则化的情况下，有可能会面临退化解的问题，也就进一步的导致了在新视角生成时潜在的failure cases。这种情况我们将其命名为 shape–radiance歧义性，示意图见下：

具体来说，对于不正确的场景几何$\hat{S}$，训练影像也可以蛮好的fit（主要是通过view-dependent的radiance，来实现真实几何所能体现出来的视觉效果）。
而NeRF对这种歧义性进行了较好的处理。在后续的介绍中将会详细提及。

NeRF在大尺度场景下存在什么问题？

对于NeRF来说，要么仅仅只能再volume中fit场景中较小的一部分，完全抛弃背景的元素，要么就会对volume中大部分都去进行fit，但是会导致整体的细节信息都有所欠缺。
因此，文章通过一种简单但有效的方式对这个问题进行解决，即，将场景划分为前景与背景。
示意图见下：

怎么解决的？

分析：NeRF的潜在失效情况及其的处理方式

先回顾下NeRF在视角下进行优化的数学表达：
$$\underset{\sigma ,\mathbf{c}}{\min }\frac{1}{n}\sum _{i=1}^n{\Vert I_i-{\hat{I}}_i(\sigma ,\mathbf{c})\Vert }_2^2$$
当给定射线：$r=o+td$时，这条射线在影像上的颜色可以表达为：
$$\mathbf{C}(\mathbf{r})={\int }_{t=0}^{\infty }\sigma (\mathbf{o}+t\mathbf{d})\cdot \mathbf{c}(\mathbf{o}+t\mathbf{d},\mathbf{d})\cdot e^{-{\int }_{s=0}^t\sigma (\mathbf{o}+s\mathbf{d})ds}dt$$

为了补偿网络的spectral bias【什么意思？】，以及合成更加锐利的影像，NeRF使用了位置编码，具体为：
$${\gamma }^k:\mathbf{p}\to \left(\sin \left(2^0\mathbf{p}\right),\cos \left(2^0\mathbf{p}\right),\sin \left(2^1\mathbf{p}\right),\cos \left(2^1\mathbf{p}\right),\dots ,\sin \left(2^k\mathbf{p}\right),\cos \left(2^k\mathbf{p}\right)\right)$$

其中，$k$是一个超参数，用了指定Fourier特征向量的维度。

可以想到，在没有正则化限制的前提下，形状和radiance之间是存在歧义性的，如下图所示：

那么，我们再来分析为什么nerf可以避免这种歧义性。

我们来假设两种可能性：
（1）不正确的几何会使得辐射场有着更高的内在复杂性，或者说有着更高的频率；具体来讲，$\sigma$是由正确的几何形状导出的，那么$\mathbf{c}$必须是关于$\mathbf{d}$的高频函数【怎么理解？】。对于正确的形状来说，表面光场会相对来说光滑一些（比如说经典的朗伯体材质）。而对于不正确的形状来说，有用一个有限容量的MLP去表达appearance，就会是一件更难的事情。

（2）NeRF特殊的MLP结构隐式的编码了一个基于表面反射率的BRDF先验。下图是NeRF对radiance$\mathbf{c}$进行建模的简易示意图：

通常来说，MLP会更倾向于编码一个平滑的表面反射率函数，也就是说，对于给定的表面点$\mathbf{x}$来说，$\mathbf{c}$与$\mathbf{d}$之间的拟合关系会倾向于平滑。为什么会说倾向于平滑呢，我们可以从Figure3中看到，对于$\mathbf{d}$的编码仅仅到四阶，再一个是从$\mathbf{d}$的输入到最后的输入之间所包含的神经元并不多，也就意味着拟合能力会比较一般。
为了验证这种假设，我们做了一个实验：同等的对待变量$\mathbf{x}$以及$\mathbf{d}$，都将其位置编码到10阶，都在第一层进行输入。
做的对比实验结果如下所示：


可以看到，所谓的vanilla MLP的测试效果并不如NeRF MLP，因此，侧面的验证了文章所提的假设，即，NeRF自身对反射模型做了正则化。

inverted sphere parameterization： 一种能够使得NeRF在unbounded场景下工作的参数化机制

我们知道，NeRF的体渲染积分，是在欧几里得深度上去做的。那么对于一些室外场景来说，比如建筑、山川、云等等，很可能会离得非常非常远。
这样一种高动态范围将会对NeRF的渲染效果产生巨大的影响。

我们是这样解决的：
首先将场景分为两个部分，一个是inner unit sphere，再一个是outer volume（使用所谓的inverted sphere） ，示意图见下：

在单位圆里，包含了前景以及相机，而其他的部分则包含了单位圆外。
这两个volume分别使用两个NeRF进行建模。为了渲染得到一条射线上的颜色，两个NeRF分别地进行渲染，最后再进行融合。对于内部的NeRF来说，不再需要重参数化，因为场景已经比较好的被包裹住了，而对于外部的NeRF来说，采用了一个所谓的inverted sphere parametrization。具体来说，一个外部的三维点$(x,y,z),r=\sqrt{(x^2+y^2+z^2)}>1$将被重参数化为一个四元变量：$\left(x^{\prime },y^{\prime },z^{\prime },1/r\right),x^{\prime 2}+y^{\prime 2}+z^{\prime 2}=1$。其中，$\left(x^{\prime },y^{\prime },z^{\prime }\right)$是单位圆上的点，主要用于表达背景三维点的方向，而$r$则是用来表现三维点$r\cdot (x^{\prime },y^{\prime },z^{\prime })$的长度，那么$1/r$自然就是距离的倒数。
特别值得注意的是，四元变量的每一个值都是有界的，即：
$$x^{\prime },y^{\prime },z^{\prime }\in [-1,1],1/r\in [0,1]$$
这样不仅仅可以让数值收敛的更加稳定，还可以使得更远的物体有着更小的resolution。
这个四元变量实际上只有三个自由度，我们将直接使用这个变量去渲染得到像素颜色。
至于如何将前景与背景的颜色进行融合，我们现在不妨来考虑将射线$\mathbf{r}=\mathbf{o}+t\mathbf{d}$划分为两个部分，对于第一部分来说，$t\in (0,t^{\prime })$在单位球内，而对于第二个部分来说，$t\in (t^{\prime },\infty )$在单位球外。
此时，我们就可以将体渲染公式改写为：
C ( r ) = ∫ t = 0 t ′ σ ( o + t d ) ⋅ c ( o + t d , d ) ⋅ e − ∫ s = 0 t σ ( o + s d ) d s d t ⏟ (i)  + e − ∫ s = 0 t ′ σ ( o + s d ) d s ⏟ (ii)  ⋅ ∫ t = t ′ ∞ σ ( o + t d ) ⋅ c ( o + t d , d ) ⋅ e − ∫ s = t ′ t σ ( o + s d ) d s d t ⏟ (iii)  .

C(r)=​(i)  ∫t=0t′​σ(o+td)⋅c(o+td,d)⋅e−∫s=0t​σ(o+sd)dsdt​​+(ii)  e−∫s=0t′​σ(o+sd)ds​​⋅(iii)  ∫t=t′∞​σ(o+td)⋅c(o+td,d)⋅e−∫s=t′t​σ(o+sd)dsdt​​.​
$(i)$项以及$(ii)$项，照常在欧几里得空间进行计算，而$(iii)$项则在inverted sphere space下进行积分，且以$\frac{1}{r}$为积分变量。
为了计算项$(iii)$，我们需要用$\frac{1}{r}$来表示$(x^{\prime },y^{\prime },z^{\prime })$，这样才能够用$(x^{\prime },y^{\prime },z^{\prime },\frac{1}{r})$作为输入，以${\sigma }_{out}，{\mathbf{c}}_{out}$作为输出。

见下图，射线与单位球在$\mathbf{a}$点相交：

点$\mathbf{a}=\mathbf{o}+t_a\mathbf{d}$通过解求$\left|\mathbf{o}+t_a\mathbf{d}\right|=1$而得，而$\mathbf{b}=\mathbf{o}+t_b\mathbf{d}$则通过解求${\mathbf{d}}^T\left(\mathbf{o}+t_b\mathbf{d}\right)=0$得到。
在给定$\frac{1}{r}$的情况下，为了获得$(x^{\prime },y^{\prime },z^{\prime })$，我们可以将向量$\mathbf{a}$沿着向量$\mathbf{b}\times \mathbf{d}$旋转$\omega =\arcsin |\mathbf{b}|-\arcsin \left(|\mathbf{b}|\cdot \frac{1}{r}\right)$。
一旦我们能够在任何的$\frac{1}{r}$上都评估得到${\sigma }_{out}$， ${\mathbf{c}}_{out}$，我们就可以在$[0,1]$之间采样有限数量的点。
inverted sphere 参数化有着很直观的物理解释。
我们可以视作有一个虚拟的相机，其相机平面就是场景中心的单元球，因此，3D点$(x,y,z)$可以投影到$(x^{\prime },y^{\prime },z^{\prime })$，其中$\frac{1}{r}\in (0,1)$表示点的深度/视差。

效果如何